Los estados BPS en la teoría de cuerdas tipo II compactificados en una tríada de Calabi–Yau típicamente pueden descomponerse como estados ligados dependientes de moduli de constituyentes absolutamente estables, con una estructura jerárquica etiquetada por árboles de flujo de atractores. Esta descomposición se entiende mejor desde el diagrama de dispersión, una disposición de locaciones reales de codimensión uno (o rayos) en el espacio de condiciones de estabilidad donde existen estados BPS de carga electromagnética dada y fase fija de la carga central. La consistencia del diagrama cuando los rayos se intersectan determina todos los índices BPS en función de los 'índices de atractor' llevados por los rayos iniciales. En este trabajo estudiamos el diagrama de dispersión para una tríada CY toroidal no compacta conocida como F₀ local, es decir, el espacio total del haz canónico sobre P¹ P¹. Primero construimos el diagrama de dispersión para el quiver, válido cerca del punto orbifold, y para la sección de gran volumen, válida cuando ambos P¹ tienen un área grande (y casi igual). Luego combinamos las ideas obtenidas de estos límites simples para construir el diagrama de dispersión a lo largo de la sección física de condiciones de estabilidad - que lleva una acción de una extensión Z⁴ del grupo modular ₀ (4). Esbozamos una prueba de la conjetura del árbol de flujo de atractores separados en este ejemplo, aunque para un rango restringido de la fase de carga central. La mayoría de los argumentos son similares a nuestro estudio previo de P² local (Bousseau et al. en Commun. Math. Phys. 405 (4): 108, 2024. arXiv: 2210. 10712), pero complicados por la aparición de un parámetro de masa adicional y puntos de ramificación en la sección de estabilidad -.
Floch et al. (Mon,) estudió esta pregunta.